高纯半导体碳纳米管平行阵列的薄膜晶体管器件结构与电学特性
碳纳米管(CNTs)自1991年被发现以来, 在纳米电子和光电应用领域以其优异的性能和广阔的应用潜力得到了广泛的关注. 在电学方面, 半导体型单壁碳纳米管具有高达105cm2∙V-1∙s-1的载流子迁移率和超过1μm的电子平均自由程. 单根半导体单壁碳纳米管作为沟道材料的场效应晶体管(FET), 其性能指标已经在多方面超过传统硅基器件. 此外, 碳纳米管还具有良好的化学稳定性和机械延展性, 具有很好的构建柔性电子器件、全碳电路的潜力。在光电特性方面, 碳纳米管与传统光电材料如化合物半导体、有机物半导体相比也具有优异的光吸收和光响应性能. 碳纳米管是一种多子带、直接带隙的半导体, 其带隙可调, 并与直径大致成反比关系, 因此碳纳米管薄膜具有从紫外到红外的宽谱光吸收特性. 碳纳米管的吸收系数很高, 已报道碳管薄膜样品在近红外到中红外区间的光吸收系数在 104-105cm-1之间, 较传统红外材料高出约一个量级. 作为一种小尺度的纳米材料, 碳纳米管具有很好的光电集成潜力, 在保持较高探测性能的同时, 单一像素器件能够达到亚微米尺度.
最早的碳纳米管场效应器件是由碳纳米管和铂(Pt)金属形成肖特基接触制备而成, 但肖特基结的存在限制了器件的性能, 对于光电器件应用也会限制最佳光电流和光电压的获得. 斯坦福大学的Dai研究组于2003年首次在碳管上采用高功函数的钯(Pd)金属作为源漏电极, 实现了p型欧姆接触的场效应晶体管, 器件的接触电阻接近理论的量子极限.
基于非对称接触碳管二极管,经过引入“虚电极”对可以构成级联碳管二极管结构, 利用级联结构的光伏倍增效应, 碳纳米管平行阵列作为沟道材料的光探测器件可以得到更高的信噪比和探测度, 多级级联探测器的室温红外探测率可以接近一般的商用红外探测器水平.
先前的基于单根半导体碳纳米管二极管器件的电学和光电性能的研究显示出很好的应用潜力. 但由于单根碳纳米管材料尺度的限制, 难以满足应用所需材料的大规模制备和均匀分布要求.碳纳米管薄膜材料在发挥单根碳管优异性能的同时, 也可以在二维尺度上拓展碳管各方面的应用,如电子器件的沟道材料和太阳能电池. 目前常用的薄膜制备方法主要有化学气相沉积法和溶液沉积法. 虽然化学气相沉积直接生长可得到高质量的碳纳米管薄膜, 但这种方式得到的碳管薄膜中半导体性碳纳米管和金属性碳纳米管混合在一起,通常直接生长的碳纳米管中金属管和半导体管的比例为1:2, 金属管的存在会使器件具有较低的开关比, 而且不利于半导体碳管中的光激发载流子的分离. 如果不能有效去除金属管, 基于这种薄膜的器件应用受到较大限制. 一般的溶液沉积法可以用密度梯度超速离心法提纯后的碳纳米管做原料, 经过自然沉积得到随机网络状分布的高纯度半导体碳纳米管薄膜, 其中的碳管是无序分布状态, 并且碳管的密度大面积均匀性较难控制.在溶液沉积法的诸多方式中, 蒸发自组装方法在排列的定向性和大面积可控性上具有很大优势. 先前的结果显示出用该方法得到的碳管薄膜材料制备的薄膜场效应器件表现出了较好的均一性和电输运性能, 而且由于碳纳米管的光吸收和光发射具有明显的偏振依赖关系, 对于碳纳米管薄膜在光电器件方面的应用来说, 需要定向排列的碳纳米管薄膜以确保器件的光学特性控制.
北京大学电子学系赵青靓等人采用自组装的方法制备99%高纯度半导体碳纳米管平行阵列条带, 以金属钯和钪为非对称接触电极制备碳纳米管(CNT)薄膜晶体管(TFTs)器件. 主要研究不同沟道长度碳纳米管薄膜晶体管器件的电输运特性和红外光电响应特性, 分析了其中的载流子输运和光生载流子分离的物理机制.发现薄膜晶体管器件的电学性能和光电性能依赖于器件沟道长度(L)和碳纳米管的平均长度(LCNT). 当沟道长度小于碳纳米管的平均长度时,器件开关比最低; 当沟道长度超过碳纳米管平均长度时, 随着沟道长度的增加, 器件开关比增加, 光电流减小.相关研究结果为高纯碳纳米管薄膜晶体管器件在红外光探测器方面的进一步应用提供参考依据.